1自举电路的工作原理
自举电路有着较多的功能，其可以利用电容两端电压无法瞬间突变的特点，改变电路中某点的瞬时电位，在射极跟随器电路中（图1），设输入电阻为Ri，在偏置电路中加入的电阻为R3，加入R3后，电路中输入电阻值会增加，用公式表示为：Ri=[R3+（R1//R2）]//[rbe+（1+β）（R4//RL）]根据公式可以得知，R3越大，输入电阻则越大。R3的取值并不任意的，R3太大会偏离静态工作点的要求，在偏置电路中，通过偏置的方式提高输入阻抗，效能并不是无限的。在该电路中加入电容C3，可以得到如图2所示的电路，在图2的电路中，电容C3的容量增加后，B点的电压变化与输出端电压变化情况一致，R3两端电压变化可表示为Ui-Uo，流过R3的电流为IR3，用公式表示为：IR3=（Ui-UB）/R3=（Ui-Uo）/R3有上述公式可以得知，当Ui发生改变后，Uo也会相应的变化，二者的数值比较相近时，流过R3的电流最小，R3对交流会呈现出最大的阻抗，所以，射极跟随器的输入阻抗会大大提高。自举电路是利用自举电容控制电路，提高电容一端的电位，可以控制另一端的电位。C3就属于自举电容，自举也被称为特殊形式的正反馈。
2自举电路在电路设计中的应用
2.1利用自举电路提高射极跟随器的输入电阻
射极跟随器有着自身的特性，其输入阻抗比较高，而输出阻抗却比较低，在电子线路中有着广泛的应用。很多射极跟随器电路的基极都采用的是固定偏置电路，这种电路的工点稳定性一般较难保证，所以需要将其改为分压式偏置，这一改动有效解决了工点不稳定的问题，但是由于电阻的阻值会受到限制，所以，在分压式偏置的射极跟随器电路（图3）中，输入电阻可表示为：Ri=[R1//R2]//[rbe+（1+β）（R4//RL）]通过电路输入电阻的公式可以得知，R1，R2的取值受到限制后，输入电阻Ri的取值也相应的减小了，影响了射极跟随器输入电阻优势的发挥。为了解决这一问题，必须增加输入电阻的大小，并保证工作点的稳定性，可以在电路中增加电阻R4，或者加入电容C3，即在电路设计中合理的应用自举电路，利用自举电容，改变电路中射极跟随器的性能指标。通过上述分析可知，将输入信号设为Ui，射随器的输出电压可表示为Uo=Au*Ui。由于射极跟随器的电压增益Au的近似值为1，所以，Ui与Uo的大小几乎一致，通过电阻R3的电流可表示为IR3=（Ui-Uo）/R3流过R3的电流是比较小的，但是R3支路对交流信号的等效R3数值却比较大，R3=Ui/IR3=R3/（1-Au）电路输入电阻可以表示为Ri=R3//[rbe+（1+β）（R4//RL）]≈rbe+（1+β）（R4//RL）由上述公式可知，在加入电阻R3与电容C3后，射随器的输入阻抗值有所提高。
2.2利用自举电路扩大电路动态范围
利用自举电路可以扩大放大器的输出动态范围。图4所示是一个典型的OTL电路，图中C3是自举电容，C3、R3、R5组成自举电路。当未加C3(即将C3开路)时，在输人信号ui为正半周最大值时，可使三极管Ti临界饱和，T3的基极电压很低，从而使几接近饱和，输出电压的最大负峰值为UCE（sat）-Vcc/2≈-Vcc/2加人自举电容C3后，静态时P点对地的电位为UP=Vcc-ICQ*R5，R5是隔离电阻，其作用是为了防止输出信号通过自举电容短路，通常取值很小，因此可以认为UP=Vcc，而E点对地直流电位为UE=Vcc/2。因此自举电容C上的直流电压为Uc=Vcc/2。由于Up=Uc+uE=Vcc/2+uE，即Up会随UE的升高而自动抬高。当Uo接近Vcc/2时，UE的瞬间电位可达VCC，此时Up=Vcc+Vcc/2=1.5Vcc，从而能保证供给T2基极足够大的基极电流，使其达到饱和状态，使输出电压的正、负半周幅度对称。使负载上能够获得足够大的输出电压，即扩大了电路输出电压的动态范围。
2.3利用自举电路提高电路增益
设T1为核心构成共射电路，以T2为核心构成的是射随器，G3为自举电容。电路输出电压跟随N点的电位变化而变化，通过C3的反馈将输出电压反馈到M点，使M点的电位也跟随N点电位的电位变化而变化，实现自举。其结果使M点的电位与N点电位很接近，使流过Rc2的交流电流大大减少，这就相当于提高了Rc2的交流等效阻抗，从而提高了电路的增益。利用几管产生自举作用，不仅提高了电路的增益，而且也使电路输出的电阻大大增加，所以适用于后级放大电路输人阻抗较高的场合。
3结语
通过分析发现，将自举电路应用在电路设计中，可以提高电路设计的质量，提高电路的指标，自举电路有着较多的功能，这与其自身的工作原理有着较大的关系，只有合理的利用自举电路，充分的发挥其功能与作用，才能保证电路稳定的运行，保证电路的性能指标得到改善。
作者：沈阳 王金爽 刘丕权 单位：沈阳理工大学
